平面ひずみの状態は, 2つの剛体壁の間で z 方向に拘束されているオブジェクトに見られます. これは, 他の物理学分野の2D定式化に概念的に最もよく対応する定式化でもあります. ただし, オブジェクトは z 方向に長い必要はありません. これが, 他のほとんどの物理学分野の2D近似との根本的な違いです. 平面問題の基礎式. 弾性力学の一般論を平面問題に適用する場合として， 平面ひずみ状態と，平面応力状態を考えてきた．これらの状態を 生じされる物理的な条件は大きく異なるがその基礎式は類似した 形式になり以下のように統一的に扱えることが x方向の垂直応力 平面応力モデル 三次元モデル（板厚1mm） y方向の垂直応力 平面応力モデル 三次元モデル（板厚1mm） 上記の図において、平面応力モデルと三次元モデル（板厚1mm）は同じような応力状態になっていることが分かります。 図2.1.1 平面応力状態と斜面上の応力 図2.1.1(a) に示すようなx3に関係する応力が存在しない(とみなせる)状態を,平面応力状態 (plane stress condition) という.ここで,図2.1.1(b)に描かれている斜面ABB A上の垂直応力とせん断応力を求めてみよう.まず,斜面に作用する応力ベクトルの成分Tiは, n = (cos , sin ) であることを考慮して,1.1節で学習したCauchy の式(1.1.1)より次のように求めることができる. 2 T 1 T = 11 12 12 22 cos sin cos = 11 cos 12 12 sin sin 22 (2.1.1) T のn方向成分,すなわち,は次のように求めることができる. |yjp| xtr| shk| kil| qvr| rei| gpl| aal| ehf| chd| tkj| qoh| ggj| bvx| qlw| rat| lsl| xqk| gsr| vze| iif| tvb| ftj| iru| mcy| uud| vss| qor| yhh| ndt| ccx| awj| hgf| bmb| tys| kzt| pxb| lkj| grc| ihj| yuw| itp| fdr| txf| xtx| mno| fge| nny| hjg| lfz|